全国中学生物理竞赛——复赛模拟卷

1.试证明：物体的相对论能量E与相对论动量P的量值之间有如下关系：

E2p2c2E02

17(P)(Li)靶的核反应中，132.在用质子轰击固定锂（1）计算

p2放出α粒子的反应能。（2）如果质子能量为1兆电子伏特，问

在垂直质子束的方向观测到α粒子的能量有多大？有关原子

1核的质量如下：17H，1.007825；4HeLi2，4.002603；3，

p3p17.015999.

图51-21

3. 一个处于基态的氢原子与另一个静止的基态氢原子碰撞。问可能发生非弹性碰撞的最小速度为多少？如果速度较大而产生光反射，且在原速度方向和反方向可以观察到光。问这

-27

种光的频率与简正频率相差多少？氢原子的质量为1.67×10kg，电离能

E13.6eV2.181018J。

4.如图11-136所示，光滑无底圆筒重W，内放两个重量均为

rO1G的光滑球，圆筒半径为R，球半径为r，且rABG

图11-136

5. 两个完全相同的木板，长均为L，重力均为G，彼此以光滑铰链A相连，并通过光滑铰链与竖直墙相连，如图（甲）所示。为使两木板达水平状态保持平衡，问应在何处施加外力？所施加的最小外力为多大？

L，G L，G

1 A2

（甲）

6.如图11-505所示，屋架由同在竖直面内的多根无重杆绞接而成，各绞接点依次为1、2……9，其中绞接点8、2、5、7、9位于同一水平直线上，

p且9可以无摩擦地水平滑动。各绞接点间沿水平方向

32上的间距和沿竖直方向上的间距如图所示，绞接点3

P承受有竖直向下的压力P/2，点1承受有竖直向下的l64压力P，求绞接点3和4间杆的内力。 1

l 928

57 llll

图11-505

.

7.一平直的传送带以速度v=2m/s匀速运行，传送带把A点处的零件运送到B点处，A、B两点之间相距L=10m，从A点把零件轻轻地放到传送带上，经过时间t=6s，能送到B点，如果提高传送带的运动速率，零件能较快地传送到B点，要让零件用最短的时间从A点传送到B点处，说明并计算传送带的运动速率至少应多大？如要把求得的速率再提高一倍，则

2g10m/s零件传送时间为多少（）？

8.一物体以某一初速度v0开始做匀减速直线运动直至停v止，其总位移为s，当其位移为2/3s时，所用时间为t1；

v0D当其速度为1/3v0时，所用时间为t2，则t1、t2有什么样

的关系？ 1Bv0 3ACO t2t1t 图12-31

9．一根长为1m具有小内截面的玻璃管，两端开口，一半埋在水中。在上端被覆盖后，把玻璃管提升起来并取出水面。问玻璃管内留下的水柱高度为多少。

10．静止的原子核衰变成质量为m1,m2,m3的三个裂片，它们的质量损为Δm。若三裂片中每两片之间速度方向的夹角都是120°，求每个裂片能量。

11.玻璃圆柱形容器的壁有一定的厚度，内装一种在紫外线照射下会

i1B发出绿色荧光的液体，即液体中的每一点都可以成为绿色光源。已

知玻璃对绿光的折射率为n1，液体对绿光的折射率为n2。当容器壁Ai2O的内、外半径之比r:R为多少时，在容器侧面能看到容器壁厚为零？ n2C

n1D

12.（1）用折射率为2的透明物质做成内半径、外半径分别为a、b的空心球，b远大于a，内表面涂上能完全吸光的物质。问当一束平行光射向此球时被吸收掉的光束横截面积为多大？（注意：被吸收掉的光束的横截面积，指的是原来光束的横截面积，不考虑透明物质的吸收和外表面的反射。）图33-114所示是经过球心的截面图。 （2）如果外半径b趋于a时，第（1）问中的答案还能成立？为什么？

.

b a

13.真空中有一个半径为R的均匀透明球，今有两束相距为2d(d≤R)对称地（即两光束与球的一条直径平行并且分别与其等距离）射到球上，试就球的折射率n的取值范围进行讨论 （1）n取何值时两束光一定在球内相交？ （2）n取何值时两束光一定在球外相交？ dO（3）如果n、d、R均已给定，如何判断此时两束光的交点是在球内

d还是在球外。

i

q、

14．一点电荷+q和半径为a的接地导体的球心相距为h，求空间的电势分布。

15．电荷q均匀分布在半球面ACB上，球面的半径为R，CD为通过半球顶点C与球心O的轴线，如图41-91。P、Q为CD轴线上在O点两侧，离O点距离相等的两点，已知P点的电势为Up，试求Q点的电势UQ。

物理竞赛复赛模拟卷解答

1.试证明：物体的相对论能量E与相对论动量P的量值之间有如下关系：

E2p2c2E02

2222Epcmc证明：

222mc

222mcc2222m0c124m0c222cc2

2c2c

242m0cE0

.

22222222EpcEEE0读者可试为之，从0入手证明它等于pc。 17(P)(Li)靶的核反应中，

2.在用质子1轰击固定锂3（1）计算放出α粒子的反应能。（2）如

果质子能量为1兆电子伏特，问在垂直质子束的方向观测到α粒子的能量有多大？有关原

1子核的质量如下：17H，1.007825；42He，4.002603；3Li，

7.015999.

解：（1）核反应方程如下：

7344Li11P2He2He

p2p3p1静质量动能

M0M1M3M2

图51-21

E0E1E3E2

由总质量和总能量守恒：

E0E3E1E2M02M12M22M32cccc

由反应能Q的定义得：

Q(E2E3)(E0E1)

[(M0M1)(M2M3)]c2

[(7.0159991.007825)24.002603]931.5

17.35（兆电子伏特）

227821uc(1.6610千克)(2.99792510米/秒)[其中：

931.5106兆电子伏特

=931.5兆电子伏特]

4（2）设锂靶是静止的，根据动量守恒，可知，反应所产生的两个相同的α粒子（2He核）

，

应沿入射质子的方向对称分开，如图51-21所示。 由动量守恒定律有

p1p2p3

矢量

p1,p2,p3合成的三角形，两底角皆为θ，又因M2M3，因而有

E2E3

已知反应能Q=17.35兆电子伏特，且

.

QE2E3E1其中E11兆电子伏特，可得

1E2E3(QE1)2 1(17.351)2

=9.175（兆电子伏特）

即反应所生成的α粒子其能量为9.175兆电子伏特。 α粒子飞出方向与入射质子的方向之间的夹角为θ，因此

22P32PP122p1p2cos

由于P22ME，得：

M3E3M1E1M2E22M1M2E1E2cos

代入反应能Q的定义式：

QE2E3E1

2M1M2E1E2M2M1cos1ME21ME1M333

将上式中质量数改为质量比得

2A1A2E1E2A2A1Q1E1Ecos21A3A3A3

其中

A11，A2A34，代入上式：

3Q2E2E1E1E2cos4

32E2QE14cosE1E2所以

329.17517.35140.082519.175

所以8516

4由此可知，在垂直于质子束的方向上观察到2He的能量近似就是9.175兆电子伏特。

.

3. 一个处于基态的氢原子与另一个静止的基态氢原子碰撞。问可能发生非弹性碰撞的最小速度为多少？如果速度较大而产生光反射，且在原速度方向和反方向可以观察到光。问这

-27

种光的频率与简正频率相差多少？氢原子的质量为1.67×10kg，电离能

E13.6eV2.181018J。

112EEEE121，第二激发能量为22.被氢原子吸收 解：处于基态的氢原子能量为

的最小能量子为

131822E1.1610EE2E1E11J 42我们必须求出在碰撞中能量损失为以上数值的最小速度。如果碰撞是完全非弹性的，则碰

.撞中能量损失最大，碰撞后的速度将是2初动能和末动能之差为

m22m(2)m2224

这个值应等于最小的能量子

2m2E4

因此

4Em6.26104ms

在非弹性碰撞后，两个原子的速度为

3.13104ms 2 本题第二间的解答与多普勒效应有联系。对于比光速小很多的速度，相对速度之比给出频

率相对变化的极好近似。故有

6.26104:31082.091042.0910200

两束光的频率按此比率稍小于或稍大于简正频率

4.如图11-136所示，光滑无底圆筒重W，内放两个重量均为G的光滑球，圆筒半径为R，球半径为r，且rrO解：根据物体平衡条件，列出以下方程：

1O2选择两个小球作为研究对象，则在竖直方向上有

N-2G=0 ABG(1)

以整体为研究对象，若翻倒必以A为轴逆时针方向旋转，图11-136 在临界态下对A的力矩和为零。此时，系统受力情况为：

两物体的重力，桌面对球支持力N，筒的重力W，它们对A的力矩不为零，桌面对筒的支持力过A点，力矩为零，故有

MAN2RrGrG2RrWR0 (2)

.

将1式代入2式有

2G2RrWR

GRW2Rr

GR2Rr。 若该圆筒倾倒必须有W讨论：（1）从答案中可以看出，当G大W小，r与R很接近，就容易倾倒，这也符合重心高、

支面小稳度就小的结论。

（2）如果是一个有底圆筒，则在没有其他力推它的情况下，就绝不会倾倒。请同学们想一想，这是为什么？

5. 两个完全相同的木板，长均为L，重力均为G，彼此以光滑铰链A相连，并通过光滑铰链与竖直墙相连，如图11-245（甲）所示。为使两木板达水平

L，G L，G 状态保持平衡，问应在何处施加外力？所施加的最小外力为多

大？

1 A2 分析：要使两板均处于平衡状态，外力只能作用在板2上，作用点应位于铰链A与板2的重心之间，以便使板1的右端受到向上（甲）

F1的作用力，方可使板1也处于平衡状态。为使作用力最小，外力1 应与木板垂直。

解：如图11-245（乙）、（丙）所示。为使板1达水平平衡状态，

G （乙）

其右端A应受到向上的F1作用，F1的施力物体是板2左端。根

1F1LGL2 据力矩平衡条件有

F11G2

x2 F AB F1'G 解之得

（丙） 图11-245

隔离木板2，其左端受到F1'（与F1为作用力的反作用力）与重

力mg作用，为使板2呈水平且平衡，外力F的作用点应在F1'和G的作用点之间。设F作用点距A为x，选F作用点B为转轴，根据力矩平衡条件有

1F1xGLx2

111GxGLxF1G2 2代入上式得 2将

解之得

x1L3

.

板2所受合力应为0，有

FF1G3G2

点评：本题着重领会由结果或效果反推原因的思想方法，F1和F的方向与作用点均由此方法推出。本题两次使用隔离法。 6.如图11-505所示，屋架由同在竖直面内的多根无重杆绞接而成，各绞接点依次为1、2……9，其中绞接点8、2、5、7、9位于同一水平直线上，

p且9可以无摩擦地水平滑动。各绞接点间沿水平方向

32上的间距和沿竖直方向上的间距如图所示，绞接点3

P承受有竖直向下的压力P/2，点1承受有竖直向下的l64压力P，求绞接点3和4间杆的内力。 1解：由于点9可沿水平方向无摩擦滑动，故屋架在点

l9处所受外力只可能沿竖直方向，设为N9。由于屋架928所受外力N9、P/2和P均沿竖直方向，则屋架在点8

57所受的外力也只可能沿竖直方向，设其为N9。 llll以整个屋架为对象，列各外力对支点8的力矩平衡方

图11-505

程，有

PlP2lN94l2

PN92 所以

N9的方向竖直向上。又由整个屋架的受力平衡关系应有

N9

T45T25

图11-506

N8N9PP2

所以

N8PPN9P2

N8的方向竖直向上。

假设将绞接点5、6、7、9这部分从整个屋架中隔离出来，则这部分受到杆15、杆47、杆36的作用力，这几个作用力均沿与杆15平行的方向，设其以一个力T表示，则这个力T也必与杆15方向平行。此外，这部分还受到杆25的作用，设其为T25，显然T25的方向应沿水平方向；这部分还受到支持力N9的作用。这样，这部分就等效为受T、T25和N9三个力的作用而平衡。则表示此三力的矢量构成一个封闭三角形，由前述此三力的方向关系可以确定，这一三角形只能是如图11-506所示的三角形，由此三角形可见，

PT25N92

杆25对点5的作用力方向水平向左，可见杆25中的内力为张力。

又假设取绞接点8为研究对象，它受到支持力N8和杆82对

.

P2T2445p2T12图11-507

它的作用力T82和杆81对它的作用力T81，由于此三力平衡，则N8与T82的合力必沿杆81的方向，可见应有

T82N8P

且T82的方向应水平向右，即杆82的内力为张力。

再假设取绞接点2为研究对象，由以上分析知，其左、右两水平杆对它的作用力均为拉力，其大小分别为P和P/2。而另外只有杆24能对点2提供水平方向的分力，则为使点2在水平方向受力平衡，杆24作用于点2的力必沿由2指向点4的方向，进而为使点2在竖直方向上受力平衡，则杆12对点2的作用力必沿竖直向下的方向。 综合上述可得点2的受力如图11-507所示。由图知

T1345445T42

图11-508

T47

T24cos45PP2

故得

T242P2

2P即杆24中的内力为张力，其大小为2

最后以点4为研究对象，它受到与之相连的三根杆的三个力的作用。此三力应互相平衡。现以T42、T47、T43表示这三个力，由于T42的方向是确定的（杆42的内力为张力，则T42必沿由点4指向点2的方向），而T47、T43又只能沿对应杆的方向，则此三力只可能取如图11-508所示的方向。由点4在水平方向的受力平衡，应有

T42cos45T47cos45

所以

T47T42

由点4在竖直方向的平衡，应有

T43T42sin45T47sin452T42sin45

=P

即杆43中的内力为张力，大小为P。

7.一平直的传送带以速度v=2m/s匀速运行，传送带把A点处的零件运送到B点处，A、B两点之间相距L=10m，从A点把零件轻轻地放到传送带上，经过时间t=6s，能送到B点，如果提高传送带的运动速率，零件能较快地传送到B点，要让零件用最短的时间从A点传送到B点处，说明并计算传送带的运动速率至少应多大？如要把求得的速率再提高一倍，则

2g10m/s零件传送时间为多少（）？

分析：零件在传递带上加速运动，当零件与传送带的速度相等时，就与传送带一起作匀速

运动，这就说明了传送带的速度大，它加速的时间长，由于传送带的长度一定，只要零件在这有限的长度内一直是加速的，在此加速过程中得到的最大速度也就是传送带要使零件一直加速具有的最小速度，若传送带的速度再加大，也不能使零件运送的时间变短。反过来看，若是零件以一定的初速度滑上传送带，它在传送带上运动的时间有一个最大值和最

.

小值，显然，最小值就是它在传送带一直是加速的，而最大值就是零件在传送带上一直是减速的，同样地，减速过程中对于传送带的速度也有一个临界值，当传送带小于这个临界值时，零件到达传送带另一端的时间不会变。这两个临界值是值得注意的。

解：零件的初速度为零，放在传送带上，受到传送带对它的滑动摩擦力，提供它作加速运

v动所需要的外力，即fmgma,ag。若零件一直是加速，到达B点的速度为t，

vttL2， 由题意可知

vt2L210m/s3.6m/s2m/st6。

显然这是不可能的，当零件与传送带的速度相等时，它们之间的滑动摩擦力消失，零件与

v2Lv2at2v传送带一起作匀速运动，由题意可知a，代入数据后解得a1m/s。

要使零件能较快地从A点到达B点，则零件在A、B之间应该一直加速，也就是零件到达B点时的速度

vBmv带，而

vBm2aL2110m/s25m/s，v带vBm25m/s。

tmin故最短的时间

2L25svBm

若传送带的速率提高一倍，则零件传送的时间不变，这是因为零件一直是加速的，由于加速度和加速的距离一定，故运行的时间也就一定了，还是25s。 8.一物体以某一初速度v0开始做匀减速直线运动直至停止，其总位移为s，当其位移为2/3s时，所用时间为t1；当其速度为1/3v0时，所用时间为t2，则t1、t2有什么样的关系？

解法一：设物体的加速度为a（大小），由速度公式得

vv0DBC1v0v0at23

1v03O

Att2t1有

t22v03a（1）

根据位移公式得

212sv0t1at132

.

2v0s2a 且

此两式联立得

22vat122v0t1003a

v20v03t1a解之得

T因为该物体运动的总时间

v0a，因此有t1T，由此知t1只能取

v20v0333v0t1a3a（2）

比较（1）、（2）式可知

t1t2

解法二：物体在1时间内的位移为

ts12s3（3）

t2时间内的位移为

220物体在

1vv024v083s2s2a9a9（9）

比较（3）、（4）式可知

S1S2，因而其对应的时间应满足t1t2。

t2时，发生的

解法三：根据题意作出物体的v-t图像如图12-31所示，显然，当经过时间

2s位移早已超过3。原因是，根据图中ABC~ADO，由此可知，ABC表示的位移18ssttt2。 992为，即在时间内发生的位移为，所以，1

9．一根长为1m具有小内截面的玻璃管，两端开口，一半埋在水中。在上端被覆盖后，把玻璃管提升起来并取出水面。问玻璃管内留下的水柱高度为多少。

.

解：埋入水中后，玻璃管中水柱为0.5m。取出水面时，有一小部分水流出。如留下的水柱高度为h，水管内的空气压强可用玻意耳-马略特定律算出：

PP0VP0L/2AP0LLhA2Lh（1） V1式中L=1m，A为玻璃管的截面。

玻璃管外的压强等于玻璃管内水柱和空气的压强之和。

P0P0Lhg2Lh（2）

3310kg/m其中为水的密度。解此方程，得出h0.475m47.5cm.这从物理上看是

可接受的数值。

10．静止的原子核衰变成质量为m1,m2,m3的三个裂片，它们的质量损为Δm。若三裂片中每两片之间速度方向的夹角都是120°，求每个裂片能量。 解：由题建立如下坐标系图（51-1） 原子核衰变释放能量：Emc

2由能量守恒知：

E111m112m222m332222

y m11 120120由轴方向动量守恒得：

P2sim60P3sim600

PP3

∴2又由y轴方向动量守恒得：

O120x P2sim30P3sim30P10

PP32P1 ∴2PP2P3 ∴1P2Ek2m 又

2P32PP221mc2m2m2m3 12∴

22P1(m33 m22

图51-1

111)2m12m22m3

.

2mc2m1m2m3Pm1m2m2m3m1m3 ∴

21Ek1∴

2mc2m2m3P12m1m1m2m2m3m1m3

Ek2mc2m1m3P222m2m1m2m2m3m1m3 P32mc2m1m22m3m1m2m2m3m1m3

Ek3

11.玻璃圆柱形容器的壁有一定的厚度，内装一种在紫外线照射下会发出绿色荧光的液体，即液体中的每一点都可以成为绿色光源。已知玻璃对绿光的折射率为n1，液体对绿光的折射率为n2。当容器壁的内、外半径之比r:R为多少时，在容器侧面能看到容器壁厚为零？ 分析：所谓“从容器侧面能看到容器壁厚为零”，是指眼在容器截面位置看到绿光从C点处沿容器外壁的切线方向射出，即本题所描述为折射角为90°的临界折射，因为题中未给出

n1、n2的大小关系，故需要分别讨论。

解：（1）当n1n2时

因为是要求r:R的最小值，所以当n1i1BAOn2n1图33-104

i2CDsini21sin90n1

设此时容器内壁半径为

r0，在直角三角形BCO中，sini2r0/R。当rr0时，C处不可能

rr0时，荧光液体中很多点发出的光都能在C

发生临界折射，即不可能看到壁厚为零；当处发生临界折射，所以只要满足

r/R1/n1

即可看到壁厚为零。 （2）当n1=n2时

此时荧光液体发出的光线将直线穿过容器内壁，只要在CB与其延长线上有发光体，即可看到壁厚为零，因此此时应满足的条件仍然是r/R1/n1 （3）当n1>n2时

图33-105

AEr0OBr1Ci2D.

因为n1>n2，所以荧光液体发出的光在容器内壁上不可能发生折射角为90的临界折射，因此当

rr0时，所看到的壁厚不可能为零了，当rr0时，应考虑的是图33-105中ABCD

这样一种临界情况，其中AB光线的入射角为90°，BC光线的折射角为r1，此时应该有

sin90n1sinr1n2

在直角三角形OBE中有sinr1OE/OB

因为图33-104和图33-105中的i2角是相同的，所以

OEr0，即

sin90n1r0/rn2

r0将

Rn1代入，可得当r/R1/n2

时，可看到容器壁厚为零。 上面的讨论，图33-104和图33-105中B点和C点的位置都是任意的。故所得条件对眼的

12.（1）用折射率为2的透明物质做成内半径、外半径分

b a 别为a、b的空心球，b远大于a，内表面涂上能完全吸光的图33-114 物质。问当一束平行光射向此球时被吸收掉的光束横截面积

为多大？（注意：被吸收掉的光束的横截面积，指的是原来光束的横截面积，不考虑透明物质的吸收和外表面的反射。）图33-114所示是经过球心的截面图。 （2）如果外半径b趋于a时，第（1）问中的答案还能成立？为什么？

分析：（1）如图33-115所示，不被a球吸收的极限光线是与a球相切的光线AB，因此被吸

2收掉的光束横截面积应该是以R为半径的一个圆盘，面积为SR。利用折射定律和相

关几何关系式不难求出R而得解。

（2）在b趋于a的过程中，当b减小到一定程度时，入射到b球面上的所有光线折射后可能都会与a球面相交，此时如果b再度减小，则依据第（1）问计算出的结果就不能成立。 解：（1）如图33-115所示，CO为穿过球心的光线，与CO相距为R的光线在b球面折射后折射光线AB恰好与a球相切，则有

iAErBbaiORCDFRRbsini

由折射定律sininsinr 所以Rnbsinr

.

图33-115

asinrb，n2 又因为

所以Rnai90AbraB2a

OSR22a2

即被吸收掉的光束横截面积为2a。

（2）在b趋于a达到一定程度时，从第（1）问的结果可知，当b减小到bna2图33-116

2a时，b22a2，即入射到此空心球上的全部光线都将被

吸收掉，此时极限光线的入射角i90，而R=b，如图33-116所示。如果b再减小，则入射到此空心球上的全部光线仍将被吸收掉，此时极限入射光线（即入射角i90）的折射

线并不与内球表面相切，所以被吸收光束截面积为2a的结论

22不再成立。被吸收光束截面积此时为b2a，参见图33-117

2i90bra所示。 讨论：（1）本题第（1）问可以改为求经过空心球折射后的光束在球右边形成的出射光束的截面积大小是多少的问题。从左边平行入射到空心球的光束只有AE区域间的光线经外球面折射后能够从右半球折射出来，如图33-115所示。与a球相切的光线AB

图33-117

光b球于D，过E点的光线入射角为90，因折射率为2，所以该折射光线的折射角为45，

即折射光线刚好交于b球于F点。设DOF，D到直线OF的距离为R，且Rbsin， 而出射光束截面积SR。由几何关系易知2rr，

2即

2arcsinarcsin(n)abab，所以可求出S。

（2）如果把问题改为空心球的内表面没有涂上吸光物质，而要求进入球内空心部分的光束在球壳外的截面积大小是多少。因为距中心光线CO越远的光线，在两球面上的入射角越大，因此抓住经外球面折射后的光线在内球面上的入射角刚好等于光从介质进入空气的临界角这条特殊光线来考虑，如图33-118所示。设角为光由介质射入空气的临界角，在ΔABO中，有

iCABrDiO图33-118

sinrsin()1abnb，

.

又由sininsinr，由图可知ADbsini。利用以上几个关系式可得ADa，故所求射

22入球内空心部分的光束在球外的截面积SADa

点评：从本例的解答中可看出，正确分析和作出边界光线是解决问题的关键。边界光线是随着具体问题的不同而改变的，要注意针对具体问题灵活把握。

13.真空中有一个半径为R的均匀透明球，今有两束相距为2d(d≤R)对称地（即两光束与球的一条直径平行并且分别与其等距离）射到球上，试就球的折射率n的取值范围进行讨论 （1）n取何值时两束光一定在球内相交？ （2）n取何值时两束光一定在球外相交？

（3）如果n、d、R均已给定，如何判断此时两束光的交点是在球内还是在球外。 dO分析：设当球的折射率为n0时，两束光刚好交于球面上，如图33-123

d所示。令光线射入球中时的入射角为i，折射角为r，则由图中的几

i何关系有

r1i2

图33-123

又由折射定律有

n0sinrsini

由上两式解得

n02cosr

又由图中的几何关系可以得到

cosrRR2d2RRd22d22

RR2d22R

1d222122R 1d2n022122R

d由上式可见，对于某一个确定的比值R，为使两光线刚好交于球面，球的折射率有一个确

定的值n0与之对应。这样，我们可以假想，若球的实际折射率n不等于n0时，则两光线进入球内时的情况与前面图示的情况有所不同，即两光线不是交于球面上。当

nn0时，两

nn0时，

光线将比图示情况偏折得更厉害（图中角r将更小），两光线的交点必在球内；当

.

两光线将比图示情况偏折得少一些（图中的角r将大一些），两光线的交点必在球外。

dd01R若以R作为一个变量来讨论上述问题，由于，故由此确定的n0的范围是

2n02。

dnn0，即不管球的半径和两光线间的距离

解：（1）当n2时，对于任何R来说，都有

如何，两光线都必定在球内相交。

dnn0，即不管球的半径和两光线间的距离如

（2）当n2时，对于任何R来说，都有

何，两光线都必定在球外相交。

2n221d0R2的大小即可确（3）对于任意给定的n、R和d，则只需比较n与n0定两光线的交点是在球内还是在球外： 当当当

nn0时，两光线的交点在球内； nn0时，两光线的交点在球面上； nn0时，两光线的交点在球外；

14．一点电荷+q和半径为a的接地导体的球心相距为h，

求空间的电势分布。

分析：此处是电荷与导体上的感应电荷共同作用的情况，此处导体是一导体球，而非平板。我们自然地猜想，球上的感应电荷可否用像电荷等效替代？若可以，该电荷应在何处？

解：在导体球面上，电力线与球面正交，从电力线会聚的趋势（如图41-85（a））来看，感应电荷与-电荷q相

q图41-85（a）

当。据对称性，q应在z轴上，设其距球心h。如图41-85（b）。

点电荷+q与像电荷q在P点的电势为

qqUk22r2h22rhcosrh2ahcos由球面上U=0，即r=a处。U=0，有



.

qa2h22rahcos

qa2h22ahcos

上式含有参量q与h，因而问题化成能否找到两个参量q和h，使上式对于任意的都能满足。两边平方

q2a2h22q2ahhcosq2a2h22q2ahcos

要使此式对任意都成立，必须

q2a2h2q2a2h2q2hq2h

得出q和h

a2ahq•qhh

ZqrhPrqhr0O图41-85（b）

hhqq

其中第一组解像电荷在球内，其对球外空间作用与感应电荷相同。第二组解像电荷就在q处，其对球内空间作用与感应电荷相同（第二组解并非其他书上所说的毫无意义，这一结果有很好的应用。虽然它看起来显而易见）。 球外空间电势为

qqUK222h2hr2rhcos2ar2hrcosa

球内空间电势为零。

讨论：若导体球绝缘，并且原来不带电，则当导体球放在点电荷q的电场中时，球将感应等量的正负电荷，球外空间的电场由点电荷q与球面上的感应正负电荷共同产生。这时感应电荷的贡献，除了负电荷根据上面的讨论可由球内Z轴上的象q代替外，还应有一个感应正电荷的像q，为了保持球面等势，这个像的位置位于球心。那么

qqqUKrrr0

.

对于球面上任意一点

qqrr

而

r0a，所以

UKqqK常数ah

从上式可以看出球面的电势相当于单独的一个点电荷q在球心的电势。实际上，由于球表

面带电总量为零，这一点是显而易见的。

2Ekq/h0h如果q移到无限远，即，同时增大q，使在球心处的电场保持有限。这

a2h32qhaq/hqh时，像电荷的无限趋近球心，但保持有限，因而像电荷q和q在球心形成一个电偶极子，其偶极矩为

a33PqhE040aE0k。

E无限远的一个带无限多电量的点电荷在导体附近产生的电场0可看作是均匀的。因此一个E绝缘的金属球在匀强电场0中受到感应后，它的感应电荷在球外空间的作用相当于一个处

a3E0在球心，电偶极矩为K的偶极子。

15．电荷q均匀分布在半球面ACB上，球面的半径为R，CD为通过半球顶点C与球心O的轴线，如图41-91。P、Q为CD轴线上在O点两侧，离O点距离相等的两点，已知P点的电势为Up，试求Q点的电势UQ。

分析：本题关键是将其转化为空间对称情形，而后用电势叠加原理求解。

解：设想一匀匀带电、带电量也是q的右半球，与题中所给的左半球组成一个完整的均匀带电球面，由对称性可知，右半球在P点的电势

U'p等于左半球在Q点的电势，即

U'pU0

(1)

所以 而

UpUQUpU'p (2)

UpU'p正是两个半球同时存在时P点的电势。因为均匀带电球壳内部各处电势都相等，

.

2q其值等于R，k为静电力恒量，所以得

kUpU'pk

2qR (3)

UQk2qUp由(2)、(3)两式得

R

.