固体物理总复习资料及答案汇总

一、填空题

1．原胞是 的晶格重复单元。对于布拉伐格子，原胞只包含 个原子。

2．在三维晶格中，对一定的波矢q，有 支声学波， 支光学波。

3．电子在三维周期性晶格中波函数方程的解具有 形式，式中 在晶格平移下保持不变.

4．如果一些能量区域中,波动方程不存在具有布洛赫函数形式的解，这些能量区域称为 ；能带的表示有 、 、 三种图式。

5．按结构划分，晶体可分为 大晶系，共 布喇菲格子。 6．由完全相同的一种原子构成的格子,格子中只有一个原子，称为

格子，由若干个布喇菲格子相套而成的格子，叫做 格子。其原胞中有 以上的原子.

7．电子占据了一个能带中的所有的状态，称该能带为 ;没有任何电子占据的能带，称为 ；导带以下的第一满带，或者最上面的一个满带称为 ；最下面的一个空带称为 ；两个能带之间，不允许存在的能级宽度，称为 。 8.基本对称操作包

括 ， ， 三种操作。 9。包含一个n重转轴和n个垂直的二重轴的点群叫 。 10。在晶体中，各原子都围绕其平衡位置做简谐振动，具有相同的位相和频率，是一种最简单的振动称为 . 11。具有晶格周期性势场中的电子,其波动方程为 。

12.在自由电子近似的模型中， 随位置变化小，当作 来处理。

13.晶体中的电子基本上围绕原子核运动，主要受到该原子场的作用，其他原子场的作用可当作 处理。这是晶体中描述电子状态的

模型。

14.固体可分

为 , ， 。

15.典型的晶格结构具有简立方结

构， ， ， 四种结构. 16.在自由电子模型中，由于周期势场的微扰，能量函数将在K= 处

断开，能量的突变为 。

17。在紧束缚近似中，由于微扰的作用，可以用原子轨道的线性组合来描述电子共有化运动的轨道称为 ，表达式为 .

18．爱因斯坦模型建立的基础是认为所有的格波都以相同的 振动，忽略了频率间的差别，没有考虑 的色散关系。

19．固体物理学原胞原子都在 ，而结晶学原胞原子可以在顶点也可以在 即存在于 。

20．晶体的五种典型的结合形式是 、 、 、 、 。

21．两种不同金属接触后,费米能级高的带 电，对导电有贡献的是 的电子.

22．固体能带论的三个基本假设是： 、 、 。

23．费米能量与 和 因素有关. 二、名词解释

1．声子；2。；布拉伐格子；3。 布里渊散射;4。 能带理论的基本假设。 5．费米能；6。 晶体的晶面；7。 喇曼散射;8. 近自由电子近似。 9.晶体；10. 布里渊散射； 11. 晶格；12。 喇曼散射; 三、简述题

1．试说明在范德瓦尔斯结合、金属性结合、离子性结合和共价结合中，哪一种或哪几种结合最可能形成绝缘体、导体和半导体。 2．什么是声子?声子与光子有什么相似之处和不同之处?

3．什么是德拜温度？它有什么物理意义？

4．试叙述原子能级与能带之间的对应关系。

5．简述Bloch定理，解释简约波矢k的物理意义,并阐述其取值原则. 6．试说明晶体结合的基本类型及其特点？ 7．共价结合中为什么有”饱和性”和”方向性”？

8．什么是晶体热容的爱因斯坦模型和德拜模型？比较其主要结果。 9．什么是晶体振动光学支和声学支格波？它们有什么本质上的区别？ 10．近自由电子模型与紧束缚模型各有何特点？它们有相同之处？

11．金属晶体的结合力是什么？一般金属晶体具有何种结构，最大配位数为多少？

12．德拜模型在低温下理论结果与实验数据符合相对较好但是仍存在偏差，其

产生偏差的根源是什么?

13．原子间的排斥作用取决于什么原因?

14．在能带顶,电子的有效质量m＊为什么为负值？试解释其物理意义。 15.试述固体物理学原胞和结晶学原胞的相似点和区别?

16．根据结合力的不同,晶体可分为几种类型其各自的结合力分别是什么? 17．爱因斯坦模型在低温下理论结果与实验数据存在偏差的根源是什么? 18．什么是“空穴”？简述空穴的属性。 四、推导题

1。对一维简单格子，按德拜模型，求出晶格热容，并讨论高、低温极限。 2. 对二维简单格子，按德拜模型,求出晶格热容，并讨论高、低温极限。 3. 推导一维单原子链的色散关系 4。 推导一维双原子链的色散关系 五、计算题

1.已知铝为三价金属，原子量为27，密度为2.7g/cm3，金属铝在T＝0 K下的费米波矢、费米能和费米速度。 2。已知电子在周期场中的势能为

1U(x)m2[b2(xna)2]，当nabxnab时 2U(x)0，当(n1)abxnab时其中：a4b，为常数.

（1）画出势能曲线，并求出其平均值；

(2)用近自由电子模型求出此晶体的第1及第2个禁带宽度. 3．用紧束缚模型，试求解

（1）面心立方点阵s态电子的紧束缚能带;

近邻（2)证明在k=0附近等能面近似为球形面，并计算有效质量m＊。

Rn1112coska1(ka)附近时，即ka〈〈1时, xx222ikRnatE(k)ECJess其中:s中的Esat,Cs,J均为已知，且在k=0

4．在一维复式格子中，如果m51.671027kg，

M 4，15Nm，计算：

moAo1） 光学波频率的最大值max和最小值min，声学波频率的最大值max; oAo2） 相应声子的能量Emax、Emin和Emax；

o3) 如果用电磁波激发光学波,要激发max的声子所用的电磁波波长在什么波

段？

5。已知半导体GaAs具有闪锌矿结构,Ga和As两原子的最近距离d＝2.45×10m。试求： (1) 晶格常数；

(2) 固体物理学原胞基矢和倒格子基矢; (3) 密勒指数为（110）晶面族的面间距；

(4) 密勒指数为(110)和(111)晶面法向方向间的夹角。(20分）

26.已知一维晶格中电子的能带可写成 Ekma217coskacos2ka 88—10

式中a是晶格常数,m是电子的质量，求： (1）能带宽度(EEmaxEmin);

（2）电子的平均速度。

7。利用紧束缚方法处理体心立方晶体中S态电子的能带，求出： （1）S态电子的能带Ek

（2)求出能带顶和能带底处的电子的有效质量。 六、证明题

1。 试证明倒格子原胞的体积为(2)3/Vc，其中Vc为正格子原胞的体积。

 2. 证明：倒格子矢量Gh1b1h2b2h3b3垂直于密勒指数为(h1h2h3)的晶面系。

3。 试证明体心立方格子和面心立方格子互为正倒格子。 七、说明题

1. 原子结合成晶体时,原子的价电子产生重新分布，从而产生不同的结合力，

试分析说明离子性、共价性、金属性和范德瓦耳斯性结合力的特点。 2。 布洛赫电子论作了哪些基本近似？它与金属自由电子论相比有哪些改进？

固体物理总复习题答案

一、填空题

ikr1．最小；1 2．3；3n－3 3．k(r)euk(r);uk(r)4．禁带(带隙);

扩展能区图式法；简约布里渊区图式法；周期性能区图式法5．7；14 6．布喇菲；复式；两个 7．满带；空带；价带;导带;带隙8. 平移；旋转 ；反演

22V(r)](r)E(r) 12。 周期势9. 双面群 10。简正振动 11.[2m场;

微扰 13。 微扰；紧束缚 14。 晶体；非晶体；准晶体 15. 体心立方；面心

立方；六角密排 16. K=

(r)ami(rRm) 18。 频率；格波

mna；2Vn 17. 原子轨道线性组合法；

19。顶点;面心、体心；20。 离子结合;共价结合；金属结合；范德瓦尔斯结合；氢键结合 21．正；费米面附近 22. 绝热近似；单电子近似；周期场近似 23. 电子密度；温度 二、名词解释

1．晶格振动中格波的能量量子。每个振动模式的能量均以为单位,能量递增为的整数倍-—声子的能量，一个格波就是一个振动模式，对应一种声子。

2．由l1a1l2a2l3a3确定的空间格子.

3．当光与声学波相互作用，散射光的频率移动'很小，大约在10731010赫，称为布里渊散射。

4．（1）绝热近似：将固体分开为电子系统及离子实系统的一种近似方法；（2）单电子近似（自洽场近似）：利用哈特里 —— 福克方法将多电子问题归结为单电子问题；（3)周期场近似：假定单电子势场具有与晶格同样的平移对称性。 5．电子按泡利不相容原理，能量从低至高填充，所达到的最高能级. 6．在布拉伐格子中作一族平行的平面,这些相互平行、等间距的平面可以将所有的格点包括无遗，这些相互平行的平面称为晶体的晶面。

7．当光与光学波相互作用，频率移动大约在3101031013赫，称为喇曼散射。

8．假定周期场的起伏比较小，作为零级近似,可以用势场的平均值V代替V(x)，把周期起伏V(x)V做为微扰来处理。

9．晶体是由完全相同的原子、分子或原子团在空间有规则地周期性排列构成的固体材料.

10．当光与声学波相互作用，散射光的频率移动'很小,大约在

10731010赫,称为布里渊散射。

11．晶体中的原子是规则排列的，用几组平行直线连接晶体中原子形成的网络，称为晶格。

12．当光与光学波相互作用，频率移动大约在3101031013赫,称为喇曼散射。 三、简述题

1．试说明在范德瓦尔斯结合、金属性结合、离子性结合和共价结合中,哪一种或哪几种结合最可能形成绝缘体、导体和半导体。

答：离子晶体主要依靠正负离子之间的静电库仑力而结合，结合力较强，结构甚

为稳定，结合能较大，因此,导电性能差，这种结合可能形成半导体和绝缘体。共价结合的晶体为原子晶体，是由两原子之间一对自旋相反的共有化电子形成的，其结合力较强，导电性能差,这种结合可能形成半导体和绝缘体.金属性结合的晶体，原子失去价电子而成为离子实,价电子为全体离子实所共有,金属性结合就是价电子与离子实之间的相互作用而形成的，结合能较 小，易形成导体.范德瓦尔斯结合的晶体为分子晶体，这种结合是一种弱的结合，电离能大，易形成绝缘体。

2．什么是声子？声子与光子有什么相似之处和不同之处？

答：晶格振动的能量是量子化的，把晶格振动能量的量子称为声子。 声子与

光子相类似，凡是应用到光子上的理论，几乎都可以应用到声子上,相同之处是它们都是波色子，碰撞过程中能够被产生、或被消灭，能量的交换是一份一份的，即能量是量子化的。不同之处是声子只代表振动的机械状态，而不具有动量。光子可以在真空中传播，而声子只能在介质中传播。 3．什么是德拜温度？它有什么物理意义？ 答：德拜弹性波模型的截止频率m 按

m关系式换算得到的温度D称为德kB拜温度.热容量的特征完全由德拜温度确定，它近似地代表经典比热理论适用的高温范围同低温适用的低温范围的分界温度.可以粗略地指示出晶格振动频率的数量级.

4．试叙述原子能级与能带之间的对应关系.

答:原子能级与能带之间存在着两种对应关系,一是简单的一一对应，原子的各不同能级在固体中将产生一系列相应的能带，低能级的能带较窄，高能级的能带较宽。二是在形成晶体的过程中，不同原子态之间有可能相互混和，使对应关系变的比较复杂，可认为主要是由几个能级相近的原子态相互结合而形成能带，能带发生了明显的重叠。

5．简述Bloch定理，解释简约波矢k的物理意义，并阐述其取值原则。 答：在晶体周期性势场中运动的电子的波函数是按晶格周期调幅的平面波,即电子的波函数具有如下形式

k(r)eikrk(r)k(r)k(rRn)

其中k为电子的波矢,Rn为格矢，上述理论称为布洛赫定理。

平移算符和能量算符是对易算符，具有相同的本征态，为了使平移算符在波矢k的某个范围内，一个本征值对应于一个波函数,我们把波矢限制在

kk,范围内，这一区域称为简约布里渊区.在此范围内的波矢,我们称22为简约波矢。

6．试说明晶体结合的基本类型及其特点？

答： 晶体中的原子之所以能够结合成具有一定几何结构的稳定晶体，是由于原子之间存在着结合力,而这种结合力与原子的结构有关,不同类型的原子之间具有不同性质的结合力，由于结合力的性质不同,晶体会具有不同类型的结合。一般晶体的结合可以概括为离子性结合、共价结合、金属性结合和范德瓦尔斯结合四种基本形式。 离子晶体的典型晶格中，正、负离子相间排列，作用力的总效果为库仑引力，具有结构很稳定、导电性能差、熔

点高、硬度高、膨胀系数小的特点；共价结合的晶体是一对近邻原子相互靠近,波函数交叠，形成共价键,具有饱和性和方向性；金属性结合是共有化的价电子与离子实之间的价键结合，结构密排,具有熔点高、硬度 高、导电、导热性能好、无饱和性和方向性等特点;范德瓦尔斯结合产生在原来稳定电子结构的原子或分子之间，结合后仍保持原来的电子结构,具有结合力小、熔 点很低、硬度很小的特点。

7．共价结合中为什么有”饱和性”和”方向性”？

答： 设N为一个原子的价电子数目，对于ⅣA，ⅤA，ⅥA,ⅦA族元素，价电子壳层一共有8个量子态，最多能接纳(8-N）个电子,形成（8—N)个共价键。这就是共价结合的“饱和性\"。共价键的形成只能在特定的方向上,这些方向是配对电子波函数的对称轴方向，在这个方向上交迭的电子云密度最大。这就是共价结合的“方向性”. 8．什么是晶体热容的爱因斯坦模型和德拜模型？比较其主要结果。 答： 爱因斯坦模型是假设晶体中的所有原子都以相同的频率0 ,作相互独立的振动.德拜模型是把晶体看作各向同性的连续介质，格波视为弹性波，色散关系为直线。爱因斯坦模型忽略了各格波的频率差别，假设过于简单，理论值的关系与实验值不符。德拜模型在低温时，热容决定于最低频率的振动，理论值与实验值相符。

9．什么是晶体振动光学支和声学支格波?它们有什么本质上的区别? 答：在一维双原子的简单复式晶格中，求解原子的运动方程.对应于每一个q值，都有频率和的两类振动，且 ，对应于的格波称为光学分支的格波.对应于的格波称为声学分支的格波。

对于光学分支的格波，相邻两不同原子的振动方向相反。而对于声学分支的格波，相邻两原子的振动方向相一致，且在长波情况下，声学分支的格波与弹性波相一致。

10．近自由电子模型与紧束缚模型各有何特点?它们有相同之处?

解：所谓近自由电子模型就是认为电子接近于自由电子状态的情况，而紧束缚模型则认为电子在一个原子附近时，将主要受到该原子场的作用,把其它原子场的作用看成微扰作用。这两种模型的相同之处是:选取一个适当的具有正交性和完备性的布洛赫波形式的函数集，然后将电子的波函数在所选取的函数集中展开，其展开式中有一组特定的展开系数,将展开后的电子的波函数代入薛定谔方程,利用函数集中各基函数间的正交性,可以得到一组各展开系数满足的久期方程。这个久期方程组是一组齐次方程组，由齐次方程组有解条件可求出电子能量的本征值,由此便揭示出了系统中电子的能带结构。

11．答：金属晶体的结合力为原子实与电子云之间的静电库仑力，其一般具有面心立方结构及六角密积结构，配位数为12。

12．答:它忽略了晶体的各向异性；忽略了光学波和高频声学波对热容的贡献，光学波和高频声学波是色散波,它们的关系式比弹性波的要复杂的多.

13．答：两部分原因：带正电荷的原子核之间的库仑排斥力； 原子或正负离子的闭合电子壳层相互交叠时，由泡利不相容原理而产生的排斥力.

14．答：晶体中的电子除受外场力，还和晶格相互作用,设外场力为F，晶格对

1Fl，电子的加速度aFFl， Fl的具体形式难以得知，电子的作用力为

mFFl，为了不显含 则只有a*，晶格作用越小，有效质量与真实质量相差越小，

m当电子的波矢落在布里渊区边界上时,与布里渊区边界平行的晶面族对电子散射作用最强烈。使得加速度与外场力的方向相反，有效质量为负.

15．答： 固体物理学原胞是只考虑周期性的最小的重复单元，而晶胞是同时计及周期性与对称性的尽可能小的重复单元。两者都体现了晶体结构的周期性,但是结晶学原胞还要考虑到对称性，所以其体积往往是固体物理学原胞的几倍。固体物理学原胞原子都在顶点，而结晶学原胞原子可以在顶点也可以在面心、体心即存在于原胞内部。

16．答：晶体根据结合力不同分为五种晶体类型。 离子晶体（正负离子间静电库仑力） 分子晶体（范德瓦尔斯力)

金属晶体（电子云和原子实之间的静电库仑力) 共价晶体（共价键) 氢键晶体(氢键作用）

17．答:爱因斯坦模型建立的基础是认为所有的格波都以相同的频率振动,忽略了频率间的差别,没有考虑格波的色散关系。

18．答:空穴：空缺一个状态的能带的电流犹如由一个带正电荷e，具有空缺态电子的速度的“粒子”对电流的贡献。这一粒子称为“空穴\" 空穴的属性: 带正电荷e

速度为缺失状态电子的速度,

有效质量为正，数值等于该电子有效质量的绝对值。

四、推导题

1。 解：德拜模型格波为弹性波，色散关系为：cq，

1d c d内包含的振动模式数目为：

LL dZ2dqd

2cdZL模式密度：g() dc dqmm利用：g()d0LdN N是原子总数得 c0 mac

m2e/kBT晶格热容：CvkB()g()d /kBT2KT(e1)B0kBLm2e/kBT ()d /kBT2c0KBT(e1)2LkBT令x, CvkBTcD/T0exx2dx

(ex1)2其中Dm kB2。解：德拜模型格波为弹性波，色散关系为q，在二维波矢空间内,格波等频线是一个个圆周，在qqdq区间内波矢数为: dZ模式密度：dg()S(2)22qdqSd 22dZS 2d2S二维介质由两支格波,总模式密度：g() 2

m格波振动能：E0S2(e/kT1)d

晶格热容：CvmSm2m2e/kTK()d /kT2KT(e1)0d2N

其中：g()d00S2SkkT2dexx3令x， Cvk()xdx 22kT0(e1)其中Dm kCv2Nk,与经典理论一致。

高温极限：ex1x低温极限:D/T,CvAT2

exx3dx6(3) （常数） x20(e1)在低温下二维晶格的热容量与温度的平方成正比。

3. 解:只考虑临近原子相互作用，第n个原子所受的总作用力

 fn2unun1un1un

第n个原子的运动方程

2d M2un2unun1un1dt

设解的形式为：

unAeiqnat



运动方程

M22eiqaeiqaM

22qa1cosqa4sin2M2

msin2m2 M4. 解:质量为M的原子位于2n-1, 2n+1, 2n+3 ……。

质量为m的原子位于2n, 2n+2， 2n+4 ……。

qa

2n122n12n22n； 运动方程为:M2n22n2n12n1 M设方程解的形式：2nAeit2naq和2n1Beit2n1aq

因为Mm，复式格子中不同原子振动的振幅一般来说是不同的。将

2nAeit2naq 2n1Beit2n1aq 带回到运动方程得到：

2iaqiaq2MB(ee)A2B(2cosaq)A(2M)B0

m2A(eiaqeiaq)B2A(2m2)A(2cosaq)B0 若A、B有非零的解，系数行列式满足:

2m22cosaq2cosaq2M20

2(mM)4mM21/2{1[1sinaq]}2mM(mM) (mM)4mM{1[1sin2aq]1/2}2mM(mM)(mM)4mM21/2{1[1sinaq]}2mM(mM)

22五、计算题

1解:由题设可得金属铝的电子浓度为:

2.7n3(6.021023)1.81023(cm3)1.81029(m3)

27 KF(32n)1/3(321.81029)1/31.751010(m1)

22KF(1.054610341.751010)2F1.871018J11.7ev 312m29.1110KF(1.054610341.751010)6VF2.0310m/s 31m9.11102。解：（1）该周期场的势能曲线如下所示: U 1m2b2 27b 5b b3b b O b 3b 5b x 其势能平均值为: UU(x)dx3bU(x)dxb3bdxdx1222m(bx)dx21bm2b2 4b6b （2）根据近自由电子模型，此晶体的第1及第2个禁带宽度为

E12U1 E22U2

其中U1和U2表示周期场U(x)的展开成傅立叶级数的第一和第二个傅立叶系数。 于是有

i2i21114m2b22224b4bU1eU()dem(b)d 34b4b23bb22i2i2111mb2224b4bU2eU()dem(b)d 24b3b4bb22b2b2b1b1故此晶体的第1及第2个禁带宽度为

E12U18m2b23 E22U2m2b22

近邻RnikRn3. 解:（1）利用紧束缚模型计算能带Es(k)ECsJeats，对

于面心立方点阵，S态电子波函数来说，交迭积分相等,原点的最近邻位于 aaaR(1,1,0),(1,0,1),(0,1,1)(3分）

222将最近邻的12个格点的格矢代入公式：

Es(k)ECsJeatsRn近邻ikRn11EsatCs4J(coskxacoskya22

1111coskyacoskzacoskzacoskxa)22221(2）在k<〈1的极限下,将coskxa等用泰勒级数展开

2111coskxa1(kxa)2取一级近似，得

222Es(k)EsatCS12JJk2a2

显然,Es(k)与k的方向无关，即等能面为球形。

22有效质量m2

E2Ja2k2*4。 解：1）声学波的最大频率:

Amax2A31014rads ，maxMmM2O0.2M 光学波的最大频率：max,mM2Omax56.71014rads

M2O61014rads 光学波的最小频率:minm2）相应声子的能量

AmaxOmaxOmin2m2AAAmax0.198eV ,Emax，EmaxM2OOOmax0.442eV ，Emax，EmaxOOOmin0.396eV ，Emin，EminO0.442eV，对应电磁波的波长为2.8m 3)因为EmaxO 要激发max的声子所用的电磁波波长在近红外线波段

5.

解：(1）由题意可知，GaAs的晶格为复式面心

立方晶格,其原胞包含一个Ga原子和一个As原子，其中Ga原子处于面心立方位置上，而As原子则处于立方单元体对角线上距离Ga原子1/4体对角线长的位置上,如左图所示： 由此可知:d —Ga原子 —As原子 3a 4

故 a43d432.451010m=5.591010m

(2）由于GaAs的空间点阵为面心立方结构,故其固体物理学原胞基矢为：

a10a(jk)2.79510(jk)12a a2(ki)2.7951010(ki)

2a3a(ij)2.7951010(ij)2其倒格子基矢为：

210b(ijk)1.12410(ijk)1a2 b2(ijk)1.1241010(ijk)

ab2(ijk)1.1241010(ijk)3a(3)密勒指数为(110）晶面族的面间距为:

d11022a2.7951010m K1101b11b20b32(4）根据倒格子矢的性质可知,密勒指数为（110）和(111)晶面法向方向间的夹角即为倒格子矢K110和K111之间的夹角，设为，则有：

arccosK110K111K110K111(1b11b20b3)(1b11b21b3)

1b11b20b31b11b21b3 ＝arccos(0.3015)107.55 6. 解（1）

2

ma2dEk0 dk1asinka2asin2ka0

81 sinkasin2ka0

41 sinkasinkacoska0

2 sinka0 k0，/a

2当k0，Ekma21710 ， Emin0

88122227,Emax 12288mama2当k/a，Ekma2能带宽度：EEmaxEmin22 ma211dEk12aasinkasin2ka（2）VkEk

dkma24 1sinkasin2ka ma4ikRn7。 解:（1)根据紧束缚模型，S带的能量：

EsksAJsen Rn为最近邻格点

aaa对体心立方，最近邻的原子有8个，即 ,,

222代入上式，有:

EsksAJsekykskzi2a2a2a+ekykxkzi2a2a2a+ekykxkzi2a2a2a+ekykxkzi2a2a2a+

ekykxkzi2a2a2aekykxkzi2a2a2aekykxkzi2a2a2aekykxkzi2a2a2a

11 sA2Jscoskxakyakzacoskxakyakza

22 cos1kxakyakzacos1kxakyakza22

1111sA2Js2coskyakzacoskxa2coskxacoskyakza

2222111sA8JScoskxacoskyacoskza

222111（2）根据EsksA8JScoskxacoskyacoskza

222在kxkykz0 即 0,0,0处，Esk 最小 为能带底 EsminsA8JS

2,0,0处,Esk 最大 在Ha为能带顶 EsmaxsA8JS

Ekkxakyakza4Jsasincoscos kx2222Ekkxakyakza22Jsacoscos2cos2 22kx2Ekkakyakza4Jsa2sinxsincos kxky222在带底0,0,0处,有

22 m222E/kx2Jsa*xx2m2

E/kxky*xy2 mmm22Jsa*yy*zz*xx*m*yzmxz

2,0,0处，有 在带顶Ha22 m222E/kx2Jsa*xx2m2

E/kxky*xy2 mmm22Jsa*yy*zz*xx*m*yzmxz

六、证明题

1.证明:倒格子基矢为：

a2a3a3a1a1a2b12 ；b22；b32

a1a2a3a1a2a3a1a2a3(2)3 倒格子体积：Vb1(b2b3)(aa)(aa)(a23311a2) 3Vc*c  ABC(AC)B(AB)C

(a3a1)(a1a2)[(a3a1)a2]a1[(a3a1)a1]a2Vca1

*c(2)3(2)3 V (a2a3)a1Vc3VcVc2。 证明:离原点最近的晶面如下图所示：

ABC是晶面族（h1 h2 h3）离原点最近的晶面，

KhAC(h1b1h2b2h3b3)(a3a1)220 h3h1KhAB(h1b1h2b2h3b3)(a2a1)220 h2h1所以Khh1b1h2b2h3b3与晶面ABC正交,也即与晶面指数为(h1 h2 h3)的晶面族正交.

aa12(ijk)a3.证明：我们知体心立方格子的基矢为：a2(ijk)

2a3a(ijk)2根据倒格子基矢的定义,我们很容易可求出体心立方格子的倒格子基矢为：

2[a2a3]2b(jk)1a2[a3a1]213 其中 b(ik)a 2a2b2[a1a2]2(ij)3a由此可知，体心立方格子的倒格子为一面心立方格子。

aa12(jk)a面心立方格子的基矢为：a2(ki)

2a3a(ij)22[a2a3]2b(ijk)1a2[a3a1]21(ijk) 其中a3 倒格子基矢为:b24ab2[a1a2]2(ijk)3a

由此可知,面心立方格子的倒格子为一体心立方格子.

七、说明题

1。解:答题要点：

离子性结合：正、负离子之间靠库仑吸引力作用而相互靠近，当靠近到一定程度时，由于泡利不相容原理,两个离子的闭合壳层的电子云的交迭会产生强大的排斥力。当排斥力和吸引力相互平衡时,形成稳定的离子晶体. 共价性结合：靠两个原子各贡献一个电子,形成所谓的共价键。

金属性结合：组成晶体时每个原子的最外层电子为所有原子所共有,因此在结合成金属晶体时，失去了最外层(价）电子的原子实“沉浸\"在由价电子组成的“电子云”中.在这种情况下，电子云和原子实之间存在库仑作用，体积越小电子云密度越高，库仑相互作用的库仑能愈低，表现为原子聚合起来的作用. 范德瓦耳斯性结合：惰性元素最外层的电子为8个，具有球对称的稳定封闭结构。但在某一瞬时由于正、负电中心不重合而使原子呈现出瞬时偶极矩，这就会使其它原子产生感应极矩。非极性分子晶体就是依靠这瞬时偶极矩的互作用而结合的。

2。解：答题要点：

布洛赫电子论作了3条基本假设，即①绝热近似，认为离子实固定在其瞬时位置上，可把电子的运动与离子实的运动分开来处理；②单电子近似，认为一个电子在离子实和其它电子所形成的势场中运动; ③周期场近似，假设所有电子及离子实产生的场都具有晶格周期性.布洛赫电子论相比于金属自由电子论，考虑了电子和离子实之间的相互作用，也考虑了电子与电子的相互作用。