光栅衍射实验

二、实验目的：

(1)进一步熟悉分光计的调整与使用;

(2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 三、实验原理：

衍射光栅简称光栅，是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件。它实际上是一组数目极多、平行等距、紧密排列的等宽狭缝，通常分为透射光栅和平面反射光栅。透射光栅是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成的，被刻划的线是光栅中不透光的间隙。而平面反射光栅则是在磨光的硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用的光栅是由上述原刻光栅复制而成的，一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐，分辨本领比棱镜高，所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器的分光元件，用来测定谱线波长、研究光谱的结构和强度等。另外，光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1.测定光栅常数和光波波长

光栅上的刻痕起着不透光的作用，当一束单色光垂直照射在光栅上时，各狭缝的光线因衍射而向各方向传播，经透镜会聚相

A iC B 互产生干涉，并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示，设光栅常数d=AB的光栅G，有一束平行光与光栅的法线成i角的方向，入射到光栅上产生衍射。从B点作BC垂直于入射光CA，再作BD垂直于衍射光AD，AD与光栅法线所成的夹角为。如果在这方向上由于光振动的加强而在F处产生了一个明条纹，其光程差CA+AD必等于波长的整数倍，即：

F G 图1光栅的衍射

dsinsinim（1）

式中，为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时，（1）式括号内取正号，在光栅法线两侧时，（1）式括号内取负号。

如果入射光垂直入射到光栅上，即i=0，则（1）式变成：

dsinmm（2）

这里，m=0，±1，±2，±3，…，m为衍射级次，m第m级谱线的衍射角。 2．用

图2衍射光谱的偏向角示意图

图3光栅衍射光谱

最小偏向角法测定光波波长

如图2所示，波长为的光束入射在光栅G上，入射角为i，若与入射线同在光栅 法线n一侧的m级衍射光的衍射角为沪，则由式(1)可知

dsinsinim（3）

若以△表示入射光与第m级衍射光的夹角，称为偏向角，

i（4）

显然，△随入射角i而变，不难证明i时△为一极小值，记作，称为最小偏向角。并且仅在入射光和衍射光处于法线同侧时才存在最小偏向角。此时

i带入式（3）得

2（5）

2dsin2mm=0，±1，±2，…(6)

由此可见，如已知光栅常数d，只要测出了最小偏向角，就可根据式(6)算出波长。 四、主要的实验仪器及实验步骤： 实验仪器： 1.

1。分光计

分光计的结构和调整方法见4.3节。在本实验的各项任务中，为实现平行光入射并测准光线方叫位角，分光计的调整应满足:望远镜适合于观察平行光，平行光管发出平行光，并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 2.

2。光栅

如前所述，光栅上有许多平行的，等距离的刻线。在本实验中应使光栅刻线与分光计主轴平行。如果光栅刻线不平行于分光计主轴，将会发现衍射光谱是倾斜的并且倾斜方向垂直于光栅刻痕的方向不平行于分光计方向，但谱线本身仍平行于狭缝。显然这会影响测量结果。通过调整小平台，可使光栅刻痕平行于分光计主轴。为调节方便,放置光栅时应使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3。水银灯

1． 水银灯谱线的波长 水银灯谱线的波长 颜色 波长/nm 2.水银灯光谱图 汞灯的多级衍射光谱 3.使用水银灯注意事项

紫 404.7 407.8 410.8 433.9 434.8 435.8 绿 491.6 546.1 黄 577.0 579.1 红 607.3 612.3 623.4 690.7 l)水银灯在使用中必须与扼流圈串接，不能直接接220V电源，否则要烧毁。 2)水银灯在使用过程中不要频繁启闭，否则会降低其寿命。 3)水银灯的紫外线很强，不可直视。 实验步骤：

(1)调整分光计和光栅以满足测量要求。

(2)在光线垂直入射的情形下，即i=0时，测定光栅常数和光波波长。

①调整光栅平面与平行光管的光轴垂直。平行光垂直入射于光栅平面，这是式(2)成立的条件，因此应做仔细调节，使该项要求得到满足。调节方法是:先将望远镜的竖叉丝对准零级谱线的中心，从刻度盘读出入射光的方位(注意:零级谱线很强，长时间观察会伤害眼睛，观察时必须在狭缝前加一两层白纸以减弱其光强)。再测出同一m级左右两侧一对衍射谱线的方位角，分别计算出它们与入射光的夹角，如果二者之差不超过a＇角度，就可认为是垂直入射。

光栅G在小平台上的位置

光栅调节示意图

②课前由式(2)推导出d和的不确定度公式。为了减少测量误差，应根据观察到的各级谱线的强弱及不确定度的公式来决定测量第几级的A．用

m较为合理。

dsinmm=>

推导d的不确定度d

dsinmmdm/sinmB．的不确定度

dsinmm=>

dsinm/m

所以，m越大，d、越小。在可能看清的情况下，m取的越大，测得的值误差越小。

③测定

m。光线垂直于光栅平面入射时，对于同一波长的光，对应于同一m级左右两侧的

m，

衍射角是相等的。为了提高精度，一般是测量零级左右两侧各对应级次的衍射线的夹角2如图所示。测量时应注意消除圆度盘的偏心差。

求d及。已知水银灯绿线的波长546.1nm，由测得的绿线衍射角

m求出光栅常数d。

再用已求出的d测出水银灯的两条黄线和一条最亮的紫线的波长，并计算d和的不确定度。

（3）在i15时，测定水银灯光谱中波长较短的黄线的波长。

①使光栅平面法线与平行光管光轴的夹角(即入射角)等于150'，同时记下入射光方位和光栅平面的法线方位。调整方法自拟，课前考虑好。

可以借助用平面镜与光栅平面平行进行调节。先固定外刻度盘转动内盘（内盘小平台不与内盘发生相对移动）。预转15，然后看十字叉丝是否与叉丝对齐后读方位与初始方位的差即为入射角的值。

②测定波长较短的黄线的衍射角

m。与光线垂直入射时的情况不同，在斜入射的情况下，

m对于同一波长的光，其分居入射光两侧且属同一级次的谱线的衍射角并不相等，因此，其只能分别测出。

③根据上述读数，判断衍射光线和入射光线位居光栅平面法线同侧还是异侧。 ④确定m的符号并用已求出的d计算出水银灯光谱中波长较短的黄线的波长。 (4)用最小偏向角法测定波长较长的黄线的波长(选做)。

确定的方法与确定三棱镜的最小偏向角的方法相似。改变入射角，则谱线将随之移动，找到黄光某一条谱线与零级谱线的偏离为最小的方位后，就可由该谱线的方位及零级谱线的方位(即入射光的方位)测出最小偏向角。

实际测量时，为提高测量精度，可测出2。方法是：先找到黄光中与入射线位居光栅平面法线同侧的某一条谱线，改变入射角，当其处于最小偏向角位置时，记下该谱线的方位;然后，以平行光管的光轴为对称轴，通过转动小平台，使光栅平面的法线转到对称位置上，在入射线的另一侧，对应级次的衍射线亦同时处于最小偏向角位置，记下其方位，前后两种情况下衍射线的夹角即为2。

利用已测出的d和式(6)即可求出水银灯光谱中波长较长的黄线的波长，并与实验任务2中得到的实验结果相比较。 五、数据处理：

1．i＝０时，测定光栅常数和光波波长； 光栅编号： 14 ；波长／nm 衍射光谱级次m 游标 左侧衍射光方位180°0’ 4°4’ 仪＝ 1’ ；入射光方位

黄2 3 Ⅱ Ⅰ 183°510＝ 152°36’ ；20＝ 332°40’ ；

546.1 3 Ⅱ Ⅰ Ⅱ 紫 3 Ⅰ 175°43°58’ 182°5’ 2°8’ 2’ 301°24’ 123°10’ 303°14’ 129°30’ 6’ 309°35’ Ⅱ 355°4黄1 3 Ⅰ 左 右侧衍射光方位121°15’ 301°16’ 6’ 121°20’ 右 62°45’ 62°48’ 62°36’ 62°34’ 58°55’ 58°54’ 46°12’ 46°11’ 62°46.5’ 31°23.25’ 62°35’ 31°17.5’ 58°54.5’ 29°27.25’ 46°11.5’ 23°5.75’ A. 用546.1nm的数据求d； =>

dm/sinm=3x546.1/sin29°27.25’nm=3327.0nm

=>

m(左)2(右)2222'/60'180=2.057104rad =2=2d()2(12)m2tgm=1.0nm

d=(3327.0±1.0)nm

B. 求黄光1的波长（理论值579.1nm） =>

1dsinm/m=3327.0xsin31°23.25’/3=579.5nm

=0.3nm

λ=（579.5±0.3）nm

1

C. 求黄光２的波长（理论值577.0nm） λ2=dsinφm/m=575.3nm =0.3nm

λ=(575.3±0.3)nm

2

D. 求紫光的波长（理论值435.8nm） =433.3nm =0.2nm

λ=(433.3±0.2)nm

3

经计算得： 光 理论值/nm 测量值/nm 相对偏差 黄1 579.1 579.50.3 0.069% 黄2 577.0 575.30.3 0.295% 绿 546.1 紫 435.8 433.30.2 0.574% =150'时，测量波长较短的黄线的波长 ２．i光栅编号： 14 ；光栅平面法线方位 游标 Ⅰ Ⅱ 光谱级次ｍ 游标 Ⅰ 2 Ⅱ 光谱级次ｍ 游标 Ⅰ 2 Ⅱ 327°36’ =>

9°50’ 347°39’ 1n＝ 152°38’ ；2n＝ 332°42’ 。 0 入射角i 15°0’ 15°0’ 15°0’ 入射光方位167°35’ 左侧衍射光方位189°47’ 左 衍射角m 左 同（异）侧 37°9’ 37°8.5’ 37°8’ 异 右侧衍射光方位147°34’ 右 衍射角5°4’ m右 同（异）侧 5°5’ 5°6’

同 dsinsinim(m的符号与

dsinsini/msinsini的正负号一致，括号中的正负是同侧取正异侧取负)

lncosilnln1lncos1sinsini，isinsinimdd，m

A. 用光谱级次m=2求 =575.5nm △λ同=0.5nm

λ

同=(575.5±0.5)nm

B. 用光谱级次m=2求 =570.6nm △λ异=0.46nm

λ

异=（570.6±0.5）nm

λ=(λ同+λ异)/2=573.0nm

(同同)2(2异异)2=5.93*10-4

△λ=0.34nm

λ=(573.0±0.3)nm

谱线级次m 2 2 平均 同（异）侧 异 同 测得的/nm 570.60.5 575.50.5 573.0 理论值/nm 577.0 577.0 577.0 相对偏差 1.109% 0．260% 0．693% 3．选做（最小偏向角法）

先找到黄光中与入射线位居光栅平面法线同侧的某一条谱线，改变入射角，当其处于最小偏向角位置时，记下该谱线的方位;然后，以平行光管的光轴为对称轴，通过转动小平台，使光栅平面的法线转到对称位置上，在入射线的另一侧，对应级次的衍射线亦同时处于最小偏向角位置，记下其方位，前后两种情况下衍射线的夹角即为2。 光谱级次ｍ 游标 Ⅰ 2 Ⅱ 7°37’ 326°7’ 41°30’ 谱线方位187°35’ 0 对称后对应方位146°5’ 1 41°30’ 41°30’ 2dsin2m，m=2

dsin=>=599.2nm =0.4nm

2

λ=(599.2±0.4)nm

与理论值的偏差：(599.2-579.1)/579.1*100%=3.471%,此时的误差较i＝０时测量的误差大了不少。 六、思考题：

（1）要调节望远镜光轴⊥分光计主轴当平面镜法线与望远镜光轴平行时，反射像与叉丝的上交点完全重合，将小平台旋转180°之后，如果仍然完全重合，则说明望远镜光轴已垂直于分光计主轴了。调节方法是采用渐近法∶即先调小平台下的螺钉使反射像与叉丝的上交点之间的距离减小一半，再调望远镜的调水平螺钉使它们重合，然后转动小平台180°，重复以上步骤。

调整光栅平面与平行光管的光轴垂直。调节方法是:先将望远镜的竖叉丝对准零级谱线的中心，从刻度盘读出入射光的方位，再测出同一m级左右两侧一对衍射谱线的方位角，分别计算出它们与入射光的夹角，如果二者之差不超过a＇角度，就可认为是垂直入射。 （2）A．用

dsinmm=>

推导d的不确定度d

dsinmmdm/sinmB．的不确定度

dsinmm=>

dsinm/m

（3）在垂直入射且已知垂直入射方向方位角的基础上，使得游标Ⅰ的示数比垂直入射时的示数偏移150'，然后读出游标Ⅱ的示数。此时再转动小平台，使得零级谱线中心与望远镜叉丝重合，即可保证入射角为150'。

（4）利用光栅分光利用了各种波长的光不同的衍射角进行分光，得到的谱线中含零级谱线，其余谱线在零级谱线两边依次排开，而且对于同一波长的光，不同的级次可得到不同的谱线。

利用棱镜分光利用了各种波长的光不同的折射角进行分光，得到的谱线中每种颜色的谱线只有一条，且按光的波长的顺序依次排列。